アルベルス正積円錐図法

この投影法により、地球は円錐台の側面の展開図に投影され、緯線は円錐台の頂点の展開点を中心とする同心円弧状に、経線は当該展開点から放射状に描かれる。極点は緯線円弧群と同心の円弧へ投影されることになる。高緯度側の標準緯度を90°に設定したものがランベルト正積円錐図法に相当する。

以下では地球を赤道半径 a 、離心率 e の扁球回転楕円体として説明する。

座標原点を円錐台の頂点に相当する投影点にとり、当該原点から赤道へ向かう方向を正方向とした中央経線をX軸に設定し、当該中央経線の経度をλ₀ とするとき、2つの標準緯度 φ₁、φ₂ に対して、緯度 φ、経度 λ の点を

${\displaystyle x=r(\varphi )\cos k(\lambda -\lambda _{0}),\quad y=r(\varphi )\sin k(\lambda -\lambda _{0})}$

${\displaystyle r(\varphi )={\sqrt {\left({\frac {N_{\varphi _{1}}\cos \varphi _{1}}{k}}\right)^{2}+{\frac {S(\varphi _{1})-S(\varphi )}{k\pi }}}}={\sqrt {\left({\frac {N_{\varphi _{2}}\cos \varphi _{2}}{k}}\right)^{2}+{\frac {S(\varphi _{2})-S(\varphi )}{k\pi }}}}}$

に投影する。ただし、

${\displaystyle k={\frac {\left(N_{\varphi _{1}}\cos \varphi _{1}\right)^{2}-\left(N_{\varphi _{2}}\cos \varphi _{2}\right)^{2}}{S(\varphi _{2})-S(\varphi _{1})}}\pi }$

${\displaystyle S(\varphi )=2\pi \int _{0}^{\varphi }M_{\theta }N_{\theta }\cos \theta {\mathrm {d} }\theta =\pi a^{2}\left({\frac {1}{e}}-e\right)\left\{{\frac {e\sin \varphi }{1-(e\sin \varphi )^{2}}}+\tanh ^{-1}(e\sin \varphi )\right\}}$　（赤道と緯度 φ の平行圏に挟まれた緯度帯の面積[4]）

であり、${\displaystyle M_{\varphi }={\frac {a(1-e^{2})}{(1-e^{2}\sin ^{2}\varphi )^{3/2}}}}$ 及び ${\displaystyle N_{\varphi }={\frac {a}{\sqrt {1-e^{2}\sin ^{2}\varphi }}}}$ は、それぞれ緯度 φ に対する子午線曲率半径及び卯酉線曲率半径である。

• 菅野峰明 著「地図」、菅野峰明・安仁屋政武・高阪宏行 編『地理的情報の分析手法』古今書院〈地理学講座〉、1987年、1-68頁。ISBN 4-7722-1228-0。
• 日本地誌研究所 編『地理学辞典 改訂版』二宮書店、1989年。ISBN 4-8176-0088-8。

• ランベルト正積円錐図法

• Weisstein, Eric W. "Albers Equal-Area Conic Projection". mathworld.wolfram.com (英語).